Supongamos ahora que dentro de este campo magnético rotante colocamos una espira conductora en cortocircuito y que esta espira tiene la posibilidad de girar, verificaremos a continuación que es precisamente esto lo que hará, comenzará a girar siguiendo el movimiento del campo.

En principio, la justificación de este fenómeno surge de la Ley de Lenz que nos dice a grandes rasgos que al aplicar un campo magnético variable a una espira en cortocircuito esta reaccionará de manera tal de oponerse a dicha variación, en este caso en particular, el campo gira y la espira también lo hace.

Un poco más de profundidad en nuestro análisis nos permitirá apreciar la aparición del par que pone en movimiento a la espira, para ello observemos las figuras de la derecha.

En la figura -a- vemos una espira en cortocircuito atravesada por un campo perpendicular a ella. En las figuras -b- y -c- (la inferior presenta la misma situación que la del medio pero en perspectiva) el campo ha girado de manera que el flujo By que atraviesa la espira es ahora menor (By es la proyección de B en sentido perpendicular a la espira), en respuesta a esta disminución del flujo, y en un intento de mantener constante el campo, la espira genera un campo Be, para ello se induce en ella una corriente ie.

Ahora bien, como sabemos, si un conductor por el que circula una corriente se encuentra sumergido en un campo magnético, aparece sobre él una fuerza cuya dirección es perpendicular al plano formado por el campo y la corriente y su sentido está dado por la regla del tirabuzón (1). Como consecuencia de esto, se originan fuerzas en los cuatro lados de la espira, dos de ellas (que hemos denominado Ft y -Ft) se anulan mutuamente y no tienen mayor efecto en el fenómeno que estamos estudiando, pero las restantes constituyen un par que tiende a hacer girar a la espira alrededor de su eje.

(1)La expresión matemática para la fuerza que aparece sobre un conductor de longitud l por el que circula una corriente i, sumergido en un campo magnético B es: F= i.l x B